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equivalente ai anterior para calcular los coeficientes, cuyos 

 valores serán los que hemos transcrito. 



Nos queda la determinación de a. Para ello observemos 

 que el sentido de la velocidad no puede influir sobre su va- 

 lor, puesto que las coordenadas y, z permanecen indepen- 

 dientes del movimiento; de suerte que y a es necesaria- 

 mente una función par de v. Además, el movimiento relati- 

 vo de ambos conjuntos de ejes puede considerarse, bien 

 como traslación del sistema {x, y', z) respecto al (x, y, z) 

 con velocidad v, bien como tralación del (x, y, z) respecto al 

 {x',y', z) con velocidad — v. En el primer caso 



y' = \J a {v)y, 



z' = \/ a (y) z, 



y en el segundo 



y=\/ a i—v)y\ 

 z = \/ a (—v)z'; 



de donde V y =^ 1. 



En resumen: las ecuaciones de transformación para el 

 paso de un sistema de ejes en reposo respecto del éter á un 

 sistema en movimiento, con la condición de que los fenó- 

 menos electromagnéticos aparezcan idénticos á un observa- 

 dor ligado á cada uno de ellos y provisto de su correspon- 

 diente reloj, serán: 



^ = (x — V t), 



y2 



y'=y, z' = z. 



y- \ C' 



