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Si resolvemos este sistema respecto de x, y, z y t, obten- 

 dremos sin dificultad 



v; 



X = — 7— {x' 4- V f), 



y = y', z^z' 



1 / , y 



V>-^ 



que difieren de las anteriores únicamente en el signo del 

 término en y; consecuencia lógica del principio mismo de 

 que hemos partido. 



60. Las dificultades con que el principio de relatividad 

 lucha comienzan cuando se busca el sentido físico de las 

 anteriores ecuaciones. Las nociones del espacio y el tiempo, 

 que formamos guiados por la experiencia, son completa- 

 mente irreductibles, y, sin embargo, figuran en las anterio 

 res fórmulas de transformación con una cierta simetría que 

 acarrea una consecuencia completamente imprevista. Consi- 

 deremos el espacio (x', y' , z) capaz de moverse respecto al 

 (x, y, z); coloquemos en cada punto del primero un reloj que 

 determine el tiempo t'. Podemos hacer que todos estos relo- 

 jes indiquen en cada instante la misma hora: un sistema de 

 señales ópticas basta para lograrlo. Así, todos estos relojes 

 nos darán el tiempo del sistema acentuado. Podemos repetir 

 la misma operación para el espacio (x, y, z), y con ello ten- 

 dremos definido el tiempo del sistema no acentuado. 



Supongamos ahora que un observador correspondiente á 

 este último sistema encuentra medio de leer en un instante 

 determinado todos los relojes de (x', y', z). Según la ciencia 

 clásica, la lectura en todos estos relojes será idéntica; para la 

 nueva ciencia, cada uno marcará un tiempo distinto; de suer- 

 te que nuestro observador calificaría de simultáneos un con- 



