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El sistema a, a, a", es, evidentemente, un sistema discon- 

 tinuo. 



Pues, sin embargo, se sabe, y es evidente, ó, por lo menos, 

 se demuestra con facilidad suma, que se pueden aplicar las 

 ecuaciones diferenciales de la teoría de la potencial á todos 

 los puntos A del espacio E situados á suficiente distancia 

 del sistema discontinuo. 



Empezando porque en el centro, por decirlo así, del siste- 

 ma discontinuo se puede imaginar una masa continua M tal 

 que se tenga 



M ^ I '"' I ^" 



I T, I T, ' 



R 



siendo R una distancia media de la masa M al punto A. 



Esto se está haciendo constantemente, lo mismo en la Fí- 

 sica Matemática moderma, que en la Física Matemática 

 clásica. Y de esta clase de problemas de la continuidad 

 y de la discontinuidad se ocupó, hace muchísimos años el 

 eminente matemático Poisson, como ya hemos dicho. 



Cuando las dificultades de la discontinuidad se presentan 

 es cuando á pequeña distancia de los puntos materiales dis- 

 continuos, por ejemplo, en B, se trata de hacer los cálculos y 

 de aplicar las ecuaciones que se aplicaban en A. 



Estas dificultades se presentan, por ejemplo, cuando en 

 una integral hay un elemento que toma la forma infinita. 



Problemas de esta clase dieron lugar á estas dos fórmulas: 

 la de Laplace y la de Poisson: 



A^í = 



Acf == — 4Tip. 



Y estas dificultades surgirán fatalmente aun aplicando la 

 hipótesis atómica universal y, por lo tanto, la universal dis- 



