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Suponemos, además, que la temperatura sea constante, ó 

 si se quiere, que es igual á cero, porque en la hipótesis con- 

 traria, si tuviéramos en cuenta la temperatura, los problemas 

 que vamos á estudiar serían verdaderos problemas de ter- 

 modinámica, y á los movimientos generales del fluido, que 

 son los únicos que consideraremos, es decir, á los movimien- 

 tos rotacionales, irrotacionales y de dilatación ó condensa- 

 ción, habría que agregar otros movimientos internos de los 

 últimos elementos del fluido, que transformarían por com- 

 pleto la naturaleza del fluido ideal de que vamos á partir. 



Dicho esto, agregaremos, que la hidrostática (sea ó no 

 sea propio este nombre) tiene por objeto el estudio del equi- 

 librio del fluido en cuestión. 



Y que la hidrodinámica (con una salvedad análoga á la 

 precedente respecto al nombre) comprende el estudio del 

 movimiento, siempre de nuestro fluido ideal. 



Partimos de la hipótesis mecánica, mejor dicho, aplica- 

 mos los principios y las hipótesis de la Mecánica clásica, 

 que pueden resumirse de este modo: 



Fuerzas que actúan á distancia, y para las que la reacción 

 será igual y contraria á la acción. 



Acción instantánea. 



Dirección central de las fuerzas entre cada dos elementos. 



Todos los elementos del fluido tendrán determinada 

 masa, la cual obedecerá á la ley de continuidad. 



Admitiremos el principio de inercia, y, por lo tanto, la apli- 

 cación de las fuerzas de inercia á los diferentes puntos del 

 fluido. 



De donde resulta, que la ecuación del movimiento de una 

 porción infinitamente pequeña del fluido, cuya masa re- 

 presentaremos por m en una dirección cualquiera x, será, 

 como ecuación fundamental de toda la dinámica clásica. 



m = X, 



dt'' 



