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siendo X la componente de la fuerza que actúa sobre m en 

 la dirección x. 



Por último, y esto es esencial, el fluido estará desprovisto 

 de viscosidad y de todo rozamiento; de suerte que conside- 

 rando un punto y haciendo pasar por él un plano, la presión 

 será normal al plano é idéntica para todas las direcciones 

 del mismo; lo cual quiere decir, que admitimos el principio de 

 igualdad de presión. 



Para los líquidos, todas estas propiedades se verifican, si 

 no de una manera absoluta, de una manera bastante aproxi- 

 mada, y aun para los gases podrían admitirse, sustituyendo 

 al gas real un gas ideal; pero sería sustituir una teoría por 

 otra completamente distinta, pues en nuestro fluido domina 

 el principio de continuidad y en la teoría cinemática de los 

 gases domina el principio contrario; es decir, el de disconti- 

 nuidad. 



Por eso, para tales sistemas materiales, la teoría más fe- 

 cunda y más generalmente aceptada es la de la Mecánica 

 estadística, en la que dominan los nombres de Clausius, 

 Gibbs y Boltzmann. 



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 * * 



Admitidas todas las hipótesis que preceden, pueden es- 

 críbirse' inmediatamente las ecuaciones de equilibrio del 

 fluido, ó sean las ecuaciones generales de la hidrostática, 

 que serán (pág. 76 del curso de 1910 á 1911). 



dx dy dz 



Y puesto que, según el pnncipio de igualdad de presión 



Px=Py=Pz, 



