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las ecuaciones generales tomarán esta forma más sencilla: 



dp y dp ^ dp 



dx dy dz 



Como, por otra parte, se supone que la densidad es función 

 de la presión, podremos escribir: 



? = ^{P)- (2) 



Y como, además, suponíamos que la temperatura era cons- 

 tante y que de ella podría prescindirse, las cuatro ecua- 

 ciones (1) y (2) resolverán el problema general de la hidro- 

 estática. 



En efecto; las incógnitas son dos: /? y p, y aunque las ecua- 

 ciones parece que son cuatro, las tres ecuaciones (1) equi- 

 valen á la ecuación diferencial 



dp = i¡>Xdx-{-pYdy-^rjZdz, 



en que dp es la diferencial total en función de los coefi- 

 cientes diferenciales parciales; y tenemos, para las dos in- 

 cógnitas p y p dos ecuaciones: la ecuación (2) y la pre- 

 cedente. 



Es, en el fondo, como en todos los problemas de Físi- 

 ca Matemática, el problema actual un problema de inte- 

 gración. 



Problema que en muchos casos puede ser sencillísimo, y 

 en otros casos, los más, puede ser de una dificultad enorme. 



Claro es, que tendríamos que agregar las condiciones de 

 los límites, si la masa fluida no se extendiese hasta lo infini- 

 to, sino que fuera de dimensiones finitas y estuviese termi- 

 nada por una superficie. 



En este caso, la integral que obtengamos para /?, y si p no 

 es constante, para esta variable también, deben tener la ge- 



