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puesto que X, Y, Z estaban referidas á la unidad de masa, y 



dt^ ' ~ dP' dt^ 



son las componentes de la fuerza de inercia por unidad de 

 masa también. 



De aquí resulta, para el caso de temperatura constante 

 ó en que se prescinde de la temperatura, las cuatro ecua- 

 ciones fundamentales de la hidrodinámica: 



dx \ df 



dy \ dP 



dp /_ d'z 



= p Z 



dz \ dV- 



?=f(p) 



(curso de 1910 á 1911, pág. 97). 



En estas ecuaciones tenernos cinco incógnitas. 



A saber: las tres coordenadas x, v, z de cada punto, la 

 densidad p y la presión p. Y el número de ecuaciones son 

 cuatro. 



Nos falta, pues, una ecuación, que es la de continuidad. 



Esta la obtuvimos considerando un paralelepípedo cual- 

 quiera, viendo el fluido que entraba y salía por sus seis ca- 

 ras, y la diferencia positiva ó negativa daba, inmediatamen- 

 te, la variación de la densidad. 



Así obtuvimos, representando por u, v, w, las componentes 

 de la velocidad en cada punto, la relación que se llama 

 ecuación de continuidad, 



í/p dpu dov d^w ^ 



dt dx dy dz 



(curso de 1910 á 1911, pág. 103). 



