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La solución, una vez integradas las ecuaciones diferencia- 

 les, es general y perfecta. 



Pero hicimos observar, que esta solución analítica no á 

 todas las inteligencias satisfacía por completo, porque hay 

 inteligencias, por decirlo así, plásticas, que desean que á la 

 solución analítica acompañe la representación sensible en 

 todo problema de movimiento. 



Y á este objeto destinamos algunas conferencias del curso 

 que ahora estamos resumiendo. 



Y decíamos, que á dicha representación sensible del movi- 

 miento de un fluido se presta el sistema analítico de Lagran- 

 ge más que el de Euler, porque podemos tomar, uno por 

 uno, los diferentes elementos del fluido y seguirlos en su 

 marcha y en su transformación. 



Y esto hicimos, acudiendo á las ecuaciones generales que 

 explicamos en la teoría de la elasticidad. 



Considerando, pues, una masa m del fluido, la seguíamos 

 paso á paso en su trayectoria, descomponiendo, por de con- 

 tado, los movimientos simultáneos en movimientos sucesivos, 

 lo cual era permitido, por tratarse de movimientos infinita- 

 mente pequeños, en cada instante. 



Suponíamos que la masa m tomaba un movimiento de 

 traslación á lo largo de la trayectoiia de uno de sus puntos; 

 de suerte que todos los puntos de dicha masa m trazaban 

 rectas iguales y paralelas á un elemento de la trayectoria é 

 infinitamente pequeñas, por de contado. 



Al llegar á esta posición admitíamos que el elemento flui- 

 do, como si fuera un cuerpo sólido, giraba alrededor de un 

 eje instantáneo, perfectamente determinado en magnitud y 

 dirección en cada momento. 



Por último, al llegar el elemento m á esta segunda posi- 

 ción, admitíamos que experimentaba dilataciones ó contrac- 

 ciones paralelamente á los ejes de un elipsoide también de- 

 terminado en aquel instante. 



Y así sucesivamente, á lo largo de la trayectoria central, 



