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Y esto constituye una discontinuidad de la función, repre- 

 sentada por el primer miembro de las ecuaciones anterio- 

 res, es decir por 



du dv 



dy dx 



la cual en un punto de una ciicunferencia infinitamente 

 próxima á AB, pero en el interior, tiene, como decimos, un 

 valor finito, y en lo exterior, pero siempre en puntos pró- 

 ximos á AB, tiene el valor cero. 



Mas continuemos este rápido resumen. 



Partimos de las ecuaciones generales de la dinámica en 

 el sistema Euler, que eran las siguientes: 



„ du du 



= X — u V 



Y—u 



dx dy 



dv dv 



dx dy 



^ dw dw 



p dp dx dy dz dt 



9=f(p) 



dp dpu dpv dpw _„ 



H : i : 1 : — — '-'• 



dt dx dy dz 



Y pues aquí no cabe duda, aunque siempre se trata 

 de diferenciales parciales, hemos empleado la d en vez 

 de la 9. 



Como nuestro ejemplo es el del movimiento permanente 

 paralelo á un plano, todas las derivadas con relación á z y 

 á t desaparecerán; y si, además, suponemos que no existen 

 fuerzas exteriores, desaparecerán también las componentes 

 iniciales X, Y, Z. 



Introduciendo estas simplificaciones, obtuvimos las ecua- 



