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ciones generales de Euler para nuestro problema (pág. 381), 

 que eran las siguientes: 



1 dp du du 



= — u V 



dx dy 



dv dv ,^. 



— u~ y -— {D) 



dx dy 



dv 

 dx dy 



En este grupo hemos suprimido la ecuación p = /" (/?), por- 

 que suponemos que la densidad es constante y uniforme y 

 que el fluido es incompresible. Claro es que en dicho caso 

 la densidad no dependerá de la presión y p será un dato del 

 problema. 



Tendríamos, por lo tanto, que integrar el grupo de ecua- 

 ciones precedentes, que son tres: dos del movimiento y una 

 de la continuidad. Las funciones son también tres: p, u, v,y 

 las variables independientes dos: x é y. Y puesto que no 

 tenemos en cuenta el tiempo, claro es, como hemos dicho, 

 que se trata de un movimiento permanente. 



Dimos desde luego la solución del problema, es decir, el 

 resultado de la integración. 



Decíamos, que todos los puntos exteriores áAB describían 

 circunferencias cuyo centro era O (fig. 2.^), y que para cada 

 punto M, la velocidad del elemento fluido infinitamente pe- 

 queño situado en dicho punto M era, por lo tanto, tangen- 

 cial á la circunferencia CD. 



Su valor Md, que lo representábamos por V, tenía por 

 componentes u, v, y el valor de V era, siempre para puntos 

 exteriores áAB, 



