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para un momento dado sus posiciones, y puesto que cons- 

 tituyen rectas paralelas al eje de las z, estarán definidas por 

 sus proyecciones A^, A^, A^ en el plano de las xy. 



Pero fijemos bien las ideas. 



En el problema general la existencia de esos torbellinos 

 resultará de la solución del problema, es decir, de las inte- 

 grales que obtengamos, por ejemplo, para las ecuaciones de 

 Euler. 



Estas integrales nos dirán si existen ó no tales torbelli- 

 dos y qué posición tienen en cada instante. 



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Figura 3.^ 



Pero no es éste el problema que vamos á estudiar. 



Nosotros suponemos que, ó bien por métodos especiales 

 hemos demostrado la existencia de tales torbellinos y hemos 



encontrado sus constantes m, m , ni' ; ó bien que se nos 



dan á priori y que constituyen datos del problema. 



Y en este caso decimos, que conociendo los torbellinos 

 en cuestión para un instante, podemos determinar todo el 

 movimiento irrotacional del sistema es decir, la velocidad en 

 cualquier punto del fluido y para el instante de que se trata. 



Y como este punto puede ser uno infinitamente próximo 



Rbv. Acad. de Ciencias. — XII. — Mayo, 1914. 47 



