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y, además, 



du dv _ 



dx dy 



du dv „ 



= u. 



dy dx 



De estas dos, la penúltima es la ecuación de continuidad, 

 y como vamos á estudiar el movimiento irrotacional, agregue- 

 mos la última, que expresa la condición ^ = o\ es decir, 

 que no existe movimiento rotacional en los puntos que va- 

 mos á tener en cuenta. 



En suma: el conjunto de estas cuatro ecuaciones determi- 

 na las velocidades V, ó, si se quiere, sus componentes u, v, 

 y, además, el valor de la presión p, en todos los puntos del 

 fluido en que no existe movimiento rotacional, es decir, en 

 que no existen torbellinos. 



Por eso hemos establecido cuatro ecuaciones. 



Las tres primeras determinan u, v, p en función de x, y. 



Pero es preciso que estos valores satisfagan á la última 

 ecuación, que es la condición para que el movimiento sea 

 irrotacional. 



Los autores se fijan en las dos últimas ecuaciones; pero 

 nosotros, para que el alumno no pierda de vista el conjunto 

 del problema, vamos á variar el método de exposición. 



Claro es que, en el fondo, lo que vamos á hacer es lo 

 mismo que hace Mr. Appell en su obra de Mecánica y 

 Mr. Poincaré en su teoría de los torbellinos. Mas la forma 

 de la exposición será distinta en gran parte. 



En la última conferencia del curso precedente, y aun en 

 las primeras conferencias del presente curso, á fin de sim- 

 plificar los cálculos, y porque sólo tratábamos de ejemplos 

 particulares, establecíamos dos restricciones de que ahora 

 vamos á prescindir, generalizando el nuevo ejemplo que 

 hemos de presentar, sin que por eso la complicación de los 

 cálculos sea mayor. 



