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Y desde luego observamos, que los torbellinos determinan 

 el movimiento irrotacionai, y que el movimiento irrotacional 

 determina, á su vez, el movimiento de los torbellinos, por- 

 que en cada instante el movimiento de cada torbellino será 

 el mismo, que el de un punto del resto del fluido infinita- 

 mente próximo á él. 



Más claro: hemos visto que las dos ecuaciones funda- 

 mentales 



dx c!y dy dx 



determinan los valores de u, v en cada instante para cual- 

 quier punto A/ del fluido, luego determinarán dichas compo- 

 nentes de la velocidad para el punto a, infinitamente próxi- 

 mo á .4 1, y éstas serán las componentes de la velocidad 

 para el punto A ^. 



Y lo mismo podemos decir para todos los demás torbelli- 

 nos, A 2, Aq 



Aquí podríamos dar por terminado el problema, si la teo- 

 ría de las integraciones hubiera llegado á una perfección 

 absoluta; pero como no es así, necesitamos, y aun es lo más 

 conveniente, buscar métodos abreviados, aunque sean indi- 

 rectos. 



Si no existiera mas que el torbellino A o, las componentes 

 de la velocidad en el punto a se determinarían inmediata- 

 mente, porque en este caso la velocidad del punto a sería 

 perpendicular á la recta A^ A^^, es decir, tangente á la cir- 

 cunferencia trazada desde A 2, como centro, con un ra- 

 dio Al A^, que, para abreviar, representaremos por r^o, por 

 ser la recta que une los puntos A^y A^. 



Y vimos también que la magnitud de esta velocidad V 

 vendría dada por 



rrio 



