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mo nos habíamos fijado por el pronto, y habíamos obtenido^ 

 las ecuaciones del movimiento del torbellino ^^ conside- 

 rando para ello un punto a infinitamente próximo k A-^y 

 estudiando las velocidades que á este punto a tendían á co- 

 municarle los torbellinos ylp i4 3, aisladamente primero, y 

 luego por superposición de sus acciones. 



Y demostrábamos, que esta superposición por suma, digá- 

 moslo así, era legítima, porque las ecuaciones diferenciales- 

 eran lineales, y podemos afirmar, en términos generales, que 

 la suma de varias soluciones es una solución. 



De este modo, llamando u^, v^á los componentes de la 

 velocidad del punto ^4 ^ en un instante cualquiera, obtuvi- 

 mos las siguientes ecuaciones: 





en las que se tenía 



P3l = /723l0g\/(Xi — Xg)^ + {y^—y^y. 



Repitiendo exactamente los mismos razonamientos que 

 empleamos en la conferencia anterior, podemos obtener las. 

 componentes de la velocidad del punto A.,, acumulando las 

 influencias de los torbellinos A-^, A^,y asimismo las com- 

 ponentes del movimiento del punto ^g, sumando las in- 

 fluencias, por decirlo de este modo, que sobre él ejercen los 

 torbellinos A 2, A-^. 



Así, pues, representando por «o, Vg í^is componentes de- 

 la velocidad del punto A 2, tendremos: 



U. = —[ —^ —]■ Fg = ^ -f- ^^ 



dy.^ 3^2 / SXo ^ Xc, 



