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que es precisamente el segundo miembro de la ecuación (M) 

 relativa al momento de inercia que estamos calculando. 

 De modo que resultará: 



dt 

 é integrando con relación al tiempo: 



m,(x,^^+y^)^ m,{x.Jn y^)-^ 

 + ri^s (^3^ + y 3^) = constante = C" 



llamando C" á la constante. 



: Y resulta, en efecto, que el momento de inercia de las 

 tres masas ficticias m^, /ti 2, m^, con relación al eje de las z, 

 es constante en todo el movimiento de los torbellinos. 



Luego tenemos una integral primaria más de las ecuacio- 

 nes diferenciales propuestas (D). 



En suma: para las seis ecuaciones diferenciales (D) he- 

 mos obtenido tres integrales primeras, ó sean tres relacio- 

 nes finitas entre Xj, y^, X2, y 2, ^3, ^3, relaciones que subsis- 

 ten en todo el movimiento. 



* 

 * * 



Volvamos ahora á las ecuaciones diferenciales, que eran 

 las siguientes; y para más facilidad del lector reproducimos 

 las ecuaciones (D): 



dx^ dP 



riít = — — • m 



dt dy^ 



dx, dP 

 m^ =- = ; m 



^ dt 3y,^ 



dXs dP 



m 3 — = ; m .. 



dt dy^ " dt 9X3 



