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podrán dividirse por p. Tendremos, por lo tanto, las cuatro 

 ecuaciones siguientes: 



13/7 ^ dU dU du du 

 í- = A — U V W 



p 2x dx dy 



1 Sp ,. 3 y 9 y 

 í-= Y — ü — V w 



p 93; dx dy 



19/7 _ dw 9w 

 — J— = Z — U V W 



p 9z dx 2y dz dt 



d U , d V dw 



dx dy dz 



El problema general de la hidrodinámica, cuando se pres- 

 cinde de la temperatura, está, pues, reducido á la integra- 

 ción del primer grupo de cinco ecuaciones, si la densidad 

 depende de la presión; y del segundo grupo de cuatro ecua- 

 ciones cuando si la densidad es constante. 



Es evidente que todavía se comprende que existan proble- 

 mas más complicados que pudieran formar parte del proble 

 ma general de la hidrodinámica; pero debemos limitarnos por 

 ahora á los casos ya señalados, sin buscar mayores horizon- 

 tes, que nos sería imposible recorrer por completo dado el 

 carácter de esta asignatura. 



Si supiéramos efectuar la integración de las ecuaciones 

 generales, casi todos los demás problemas de la hidrodiná- 

 mica podrían resolverse con relativa facilidad, como ya in- 

 dicamos en el referido curso de 1910 á 1911. Por ejemplo; 

 conociendo u, v, w, en función de x, y, z, t, podríamos de- 

 terminar las coordenadas de cada punto en función del 

 tiempo. 



Y lo que más importa, para la materia propia de este cur- 



