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Análogamente demostramos en teoría de la potencial que 

 la expresión (1) satisface á la ecuación de Poisson en todos 

 los puntos interiores del espació E, como el A\. 



En efecto; demostramos en dicha teoría de la potencial 

 que, aunque al parecer en este caso V tomaba una forma 

 infinita, porque al elegir puntos muy próximos al A\ para 

 calcular los valores correspondientes de la expresión dife- 

 rencial, el denominador r era infinitamente pequeño; esta 

 forma infinita era aparente y la integral tendría un valor 

 idéntico al del segundo miembro 4t:9, 



En suma: el valor (1) de V resuelve el problema. 



Y, sin embargo, alguna duda ocurre que conviene desva- 

 necer por completo. 



Hemos obtenido las tres ecuaciones 



A« = ¿, Ay = M, í^w = N, (2) 



que nos han dado los valores de a, v, w, pDr transformacio- 

 nes sencillísimas de las tres ecuaciones fundamentales: 



= 21, 



= 2r., (3) 



En resumen: todo sistema de valores de u, y, \v que satis- 

 face á las ecuaciones (3) satisface, evidentemente, á las 

 ecuaciones (2). 



En las ecuaciones (2) están todas las soluciones que bus- 



