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movimiento rotacional para todos los puntos que abarca 

 la superficie S, y que fuera de este volumen V, todo el 

 movimiento del fluido, en el resto del espacio, es irrota- 

 cional. 



Claro es, que lo que digamos del espacio que S compren- 

 de, podríamos decir de otro cualquiera ó de otros muchos. 



Consideremos un punto ^4 en el volumen 1/ y represente- 

 mos porx', y', z' las coordenadas de dicho punto A. 



Supongamos, además, que en el instante t, que estamos 

 considerando, las tres componentes del torbellino en el pun- 

 to A sean i', r¡\ <;', las cuales serán funciones áe x', y', z' 

 y del tiempo para el instante dado. 



Por último, imaginemos, como artificio físico, que todo 

 el espacio comprendido en el volumen l/está relleno de una 



materia que atrae ó repele según la ley newtoniana á otro 



(-/ 



punto material y cuya densidad en cada punto A es 



2n 



De modo que, fíjense bien mis alumnos, ;' ya no es aquí 

 un vector, como indica la figura 6.^ sino una masa, es decir, 

 una cantidad escalar condensada en el punto A. 



Pues bien; se sabe que toda la masa ficticia obtenida de 

 este modo y que rellena el espacio comprendido en S tiene 

 una potencial en un punto cualquiera M, representada por 

 la integral 





V {x',y', z', t) ^__ 

 /-2 



I' {x', y', z', t) dx', dy',dz', 

 2^ J J Jv \J{x- xy^{y-yj-^{z-zj 

 en que 



r = AM= \/{x—xy- {y yj {z—zj 



3t = dx' c¡y' dz'. 



