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En el caso, pues, de un fluido perfecto, incompresible, 

 siempre á temperatura constante, que se extiende hasta el 

 infinito y que contiene determinados torbellinos ó espacios 

 de movimiento rotacional, está el problema completamente 

 resuelto y hemos hallado en función de x, y, z, t los valores 

 de las componentes de la velocidad en cada punto. 



El movimiento rotacional define el movimiento total. 



Cada punto del fluido tendrá ó no tendrá movimiento ro- 

 tacional; pero se mueve trazando una trayectoria que en 

 teoría y en este caso concreto podemos determinar. 



Fijemos bien las ideas, porque la cuestión es un tanto 

 delicada. 



Sea el fluido un líquido, y consideremos una gota tan 

 pequeña como se quiera. Si esta gota, al moverse, lo hace 

 paralelamente á sí misma, el movimiento será irrotacional. 

 Si al moverse gira, su movimiento será rotacional: esto lo 

 explicamos minuciosamente en el curso de 1910 á 1911. 



Pues imaginemos que la gota disminuye cada vez más 

 •en magnitud. Por pequeña que sea, y en el límite, aún po- 

 dremos distinguir estos dos casos: traslación y rotación. 



Decir en el límite, es decir que en esta serie de magnitu- 

 des geométricas en que la gota tiende á un punto, siempre 

 pueden existir esos dos casos que acabamos de señalar: 

 traslación y rotación: existen en todos los grados de dismi- 

 nución del tamaño. 



Si con una vista infinitamente sutil pudiéramos seguir 

 estos movimientos, veríamos (en un caso particular, como 

 ejemplo) que trayectorias trazadas por dos gotas, trayecto- 

 rias, repetimos, que, al parecer, eran iguales, no lo eran en 

 el fondo, porque en una no existiría mas que traslación de 

 las gotas de agua, y en la otra, si vale la palabra, habría 

 giros ó retorcimientos de estas gotas. 



Y para terminar, séannos permitidas dos observa- 

 ciones. 



Es la primera, y en ella hemos de insistir en la conferen- 



