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A<?í el punto A (fig. 11) del volumen V contribuirá 

 para el punto M con una velocidad infinitamente pequeña, 

 Ma= Wm\ otro punto A' del mismo volumen contri- 

 buirá con una velocidad también infinitamente pequeña, 

 aa' = Wm'', otro tercer punto A" contribuirá, á su vez, 

 con otra velocidad infinitamente pequeña, a a" = Wm", y 

 así sucesivamente para todos los puntos del volumen V. 



La recta M M' que cierre el polígono será la velocidad 

 que comunica al punto M del fluido, en el instante t, que es- 

 tamos considerando, todo el espacio rotacional V, que co- 

 rresponde á este instante. 



Hemos sustituido á las tres integrales la suma vecto- 

 rial Ma a' a" ... 



La suma geométrica M M es precisamente la que tiene 

 por componente w, v, iv, iguales en valor á las tres integra- 

 les triples. 



En último resultado, en la figura 11, la suma vectorial 



es decir, 



MM' =Ma^aa' ^a' a" ^ 



equivale á las tres sumas ó integrales 



Queda resuelto el problema inverso de la teoría de los 

 torbellinos para un fluido sin límites é incomprensible, y 



