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Después de dar la solución analítica hemos procurado 

 dar una representación sensible de esta solución analítica, 

 viendo, como vimos, cada punto ó cada elemento del movi- 

 miento rotacional con qué parte ó elemento diferencial con- 

 tribuía para determinar la velocidad de cualquier punto del 

 fluido. 



Ahora vamos á dar otra segunda representación cinemá- 

 tica de este mismo problema. 



Y no olvidemos, que no estamos tratando el problema en 

 general para cualquier fluido, sino para un fluido indefinido 

 y para un fluido incompresible, ó, si se quiere, para un lí- 

 quido perfecto. 



Más adelante generalizaremos esta solución, ya para es- 

 pacios limitados, ya para fluidos compresibles. 



Para buscar una representación gráfica del problema en 

 que nos ocupamos hemos considerado en el espacio rota- 

 cional V diferentes elementos 9 t, suponiendo para cada uno 

 de ellos un torbellino cuyas componentes designábamos 

 por i, r„ t. 



Y buscábamos la parte con que cada elemento de V, á 

 saber, a t. U^, representando por W el torbellino ó vector 

 del torbellino, contribuía para la velocidad de cualquier 

 punto del fluido. 



Y decíamos: cada elemento del volumen tiende á comu- 

 nicar al punto de que se trata una velocidad representada 

 por el vector 



2 71 rs ■ 



Si hacemos este cálculo para todos los elementos de V, 

 la suma geométrica de todos estos vectores será, en posi- 

 ción y en magnitud, la velocidad comunicada al punto que 

 se considera. 



Y sumábamos, de cualquier modo y en cualquier orden, 

 las influencias de los diferentes elementos de V. 



