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Creo recordar que lo simbolizábamos por un hilo que se 

 torcía alrededor de sí mismo en cada elemento. 



Tales líneas de torbellino demostrábamos que, ó bien 

 eran anillos cerrados, ó bien tenían sus límites en los límites 

 de la masa fluida. 



Como aquí se trata de un fluido indefinido, podemos su- 

 poner, en general, que en las regiones rotacionales V, estas 

 líneas de torbellinos forman anillos ab, a' b' 



Y asi, les llamaremos anillos de torbellino. 



Por eso todos los torbellinos comprendidos, por ejemplo/ 

 en la región F, podemos suponerlos ordenados en anillos. 



O de otro modo: podemos considerar que la región V 

 está llena por estos anillos. 



Sus propiedades ya las explicábamos en el curso de 1910 

 á 1911, y algunas de ellas tendremos que recordarlas 

 ahora. 



Estas líneas, decíamos, son indestructibles, caminan por 

 el fluido, cambian de forma, pero están compuestas siempre 

 por los mismos elementos fluidos. 



Cada una de ellas tiene una constante invariable, á que se 

 da el nombre de intensidad del anillo de torbellino. Tam- 

 bién se le llama momento del torbellino. 



Si se designa (fig. 13) por A C D una línea de torbelli- 

 no, ó un anillo do torbellino infinitamente estrecho; si á 

 este anillo se le da una sección normal A B, cuya área, in- 

 finitamente pequeña, representaremos por 9 a; y si trazamos 

 perpendicularmente 3. A B,y, por lo tanto, tangencialmeníe 

 ó. A C D, un vector de longitud Ü igual al eje del torbellino 

 correspondiente á la sección A B, el producto 



I=2Qd<y. 



que hemos representado por /, será precisamente la magni- 

 tud que designábamos antes por el nombre de intensidad ó 

 momento del anillo de torbellino, infinitamente estrecho, que 

 consideramos. 



