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Recordarán mis lectores, que en la primera parte de la 

 teoría de los torbellinos, designando por / la intensidad del 

 anillo, ó sea su momento, expresábamos este momento, que 

 era el valor de la circulación sobre una línea cerrada que 

 rodease el espesor del anillo, en función del eje-torbellino de 

 éste, es decir, de Q, por la siguiente fórmula: 



I=2Qd<j; 



y podremos, por lo tanto, expresar el valor de H en función 

 del momento del anillo eliminando ü. 

 Tendremos, pues, 



Q = 



2í/cr' 



y sustituyendo en H, hallaremos asimismo 



„ ü sen cp , , / sen <o , 



2T.r^ Aur^ 



Tal es la velocidad, como explicábamos antes, que le co- 

 munica á un punto cualquiera del fluido el elemento ds del 

 anillo rotacional S. 



Depende, como vemos, del momento / del anillo, de la 

 longitud ds del elemento, de la distancia r de este elemento 

 al punto P y del ángulo cp que forman las líneas r y ds. 



Y aquí aparece, y salta á la vista, una de aquellas analo- 

 gías y concordancias verdaderamente singulares, que apare- 

 cen entre la teoría de los torbellinos y la electrodinámica. 



Porque, supongamos que 5 no representa un anillo-torbe- 

 llino, sino una corriente eléctrica de intensidad /. 



Supongamos ahora, que en el mismo punto P, colocamos 

 la unidad de polo magnético, y que se trata de obtener la 

 acción que sobre dicho polo ejerce este elemento ds de co- 

 rriente. 



Pues se sabe (véanse las conferencias del año 1905 



