— 176 — 



Según la teoría de Ampére, el imán no existe como sis- 

 tema constituido por un fluido especial. El imán estará for- 

 mado por una serie de corrientes. 



En el rectágulo CD supondremos, pues, una corriente 

 eléctrica de intensidad / que sigue el circuito C D D' C 

 (figura 15 bis). 



Si consideramos en la barra C D CiD^ una serie de sec- 

 ciones c d, c' d' y en cada una, circulando, una corriente 



i como en C D, y si, para fijar aún más los términos del 

 problema, admitimos que la corriente / corresponde á la 

 unidad de longitud del imán, en vez de suponer que corres- 

 ponde á cada sección; es decir, si admitimos la continuidad, 

 como en todos estos problemas, y como se admitía, casi 

 siempre, en la Física matemática clásica, tendremos perfec- 

 tamente definido el imán en cuestión y el polo P que con- 

 sideramos. 



Pasemos ahora á la corriente eléctrica. 



Por el centro o del rectángulo C D C D' (fig. 15 bis) 

 imaginemos el plano de simetría L L de la barra imán, que 

 supondremos que es el plano de la figura 15. 



En este plano imaginemos el elemento de corriente A B, 

 ó sea el elemento de una corriente eléctrica cualquiera 

 AA^B^B. 



El elemento A B hemos dicho que está en el plano L L; 

 el resto del conductor eléctrico, que no nos interesa por 

 ahora, puede tener una forma cualquiera y una posición ar- 

 bitraria en el espacio. 



Acabemos de definir el elemento A B. 



Hemos dicho que está situado en el plano de simetría 

 L L del imán. 



Su longitud la designaremos por ds, de modo que 



AB = ds. 

 La intensidad de la corriente la designaremos por /, y el 



