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es un problema de Mecánica, y aun de Mecánica clásica: 

 basta hallar las fuerzas que se desarrollan entre la corrien- 

 te/y las corrientes /del imán. 



Así planteado el problema no puede ser más sencillo. 



Aplicando la teoría de Ampére podemos descomponer el 

 elemento de corriente A B en dos corrientes: la una, a b', 

 según la recta /■; la otra, A B', según la perpendicular á esta 

 recta, y todo queda reducido á determinar la acción de am- 

 bas corrientes sobre las corrientes /. 



Consideremos, de todas las secciones del imán CD, cd 



una de ellas; por ejemplo: C D. 



Y supongamos, para simplificar, que las corrientes de to- 

 das las secciones que corresponden á la unidad de longitud, 

 á partir de P, se reconcentran en la sección C D. 



Lo que digamos de la acción de los dos elementos de co- 

 rriente sobre el rectángulo C D, diríamos sobre las corrien- 

 tes de otro rectángulo cualquiera. 



Precisando aún más, vamos á estudiar: 



Primero. La acción de la corriente a' b' sobre las cuatro 

 corrientes /del rectángulo CD, ó sea del rectángulo de la 

 figura 15 bis, que es su proyección de frente. 



Segundo. La acción del elemento de corriente A' B' so- 

 bre este mismo rectángulo. 



La acción de a b' sobre el rectángulo en cuestión, ó bien 

 sobre las cuatro corrientes de los cuatro lados, es evidente- 

 mente nula, porque a b', prolongada, pasa por el centro 

 del rectángulo, y, por lo tanto, á pequeñísima distancia de 

 sus lados, y aun se puede suponer que los corta. Pero la 

 acción de una corriente que corta normalmente á otra en su 

 centro sabemos que es nula. 



En el primer tomo de esta serie pusimos esto en eviden- 

 cia, experimental y teóricamente. 



La fórmula de Ampere lo demuestra, además, porque 



cose — eos O eos O', 



