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Las ecuaciones diferenciales son del mismo tipo. Los pro- 

 cedimientos de integración serán semejantes, y así encon- 

 tramos en las teorías de Lorentz, como habíamos encontra- 

 do ya en la teoría de los torbellinos, el símbolo A que Lo- 

 rentz llama, y perdóneseme la traducción, laplaciana, como 

 acude en el mismo problema á la dalambertiana. 



Pero detengámonos aquí, porque no podemos estudiar, 

 hasta que no llegue el momento oportuno, la teoría del cam- 

 po electromagnético. 



Maxwell y Lorentz, y algunos otros autores modernos, 

 tendrán que esperar á que les llegue su turno. 



Por hoy contentémonos con señalar analogías y continue- 

 mos, señalándolas. 



* * 



Como en las ecuaciones del éter de Lorentz hemos toma- 

 do el vector de rotación h, pudiéramos tomar el vector de 

 desplazamiento d y obtendríamos resultados parecidos á los 

 anteriores. 



Pero como en este momento no intentamos hacer un es- 

 tudio profundo de estas cuestiones, sino señalar analogías 

 de forma, no insistiremos sobre este punto. 



Lo que hemos dicho para las ecuaciones del éter pudiéra- 

 mos decir para las ecuaciones del campo magnético en me- 

 dios materiales, ó llámense dieléctricos, ecuaciones que son 

 de forma análoga á las precedentes. 



Mas una vez establecidas aquellas analogías, éstas sor- 

 prenden menos; porque si dos fenómenos, que simbólicamen- 

 te representaremos por {F^) y (Fg), presentan analogías, ó» 

 mejor dicho, identidades de forma en las ecuaciones diferen- 

 ciales que constituyen sus leyes matemáticas, y un tercer 

 fenómeno, que representaremos por {F.¿^, ofrece analogías 

 de esta clase con (F.,), es natural que muestre las mismas 

 analogías en el mismo paralelismo con (Fi). 



