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unidas á la ecuación (S) que determina 5 {q, z), que, como 

 acabamos de especificar, sólo depende de las variables q, z. 



El movimiento, como vemos, y como era natural, es simé- 

 trico alrededor del eje de las z; es el mismo, pues, en todos 

 los planos meridianos. Si fijamos para uno de ellos, y para 

 todos sus puntos, las velocidades y las trayectorias de las 

 diferentes moléculas líquidas, en todos los demás planos me- 

 ridianos se repetirá la misma forma de velocidades y trayec- 

 torias, con idénticos valores numéricos. 



Si hiciéramos girar este plano meridiano alrededor del 

 eje de las z, trazaría una serie de superficies de revolución 

 que serían, por decirlo así de este modo, las hojas líquidas 

 del movimiento. 



La solución general se ha simplificado, pues, como se han 

 simplificado los datos del problema en este caso particular. 



Y como los diferentes anillos constituyen una simetría de 

 revolución alrededor del eje de las z, y como el resto del 

 fluido, que se extiende hasta lo infinito, puede considerarse 

 también de revolución alrededor de dicho eje, resulta que es 

 natural que la solución goce del mismo carácter y de la 

 misma simetría. 



Esta solución general no puede precisarse, ni se puede 

 seguir más adelante, mientras no se fije el número de ani- 

 llos, sus dimensiones, la forma de su sección meridiana y 

 sus distancias. 



Este problema, pues, comprende multitud de casos par- 

 ticulares, con ser él mismo un caso particular del problema 

 general inveiso de los torbellinos. 



En la conferencia inmediata haremos unas indicaciones 

 generales sobre dos de estos casos particulares. 



A saber: El de un torbellino único y el de dos torbellinos. 



