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instante dado, mediante el valor del torbellino en cada uno 

 de sus puntos, constituyen los datos del problema. 



Por el pronto vamos á suponer que se rellena todo el es- 

 pacio exterior E' con un fluido idéntico al del espacio inte- 

 rior E; pero este fluido adicional lo supondremos inmóvil. 



Ya tenemos una de las condiciones del primer caso, á sa- 

 ber: la continuidad del fluido hasta el infinito. Mas falta una 

 condición esencial: la de la continuidad del movimiento, por- 

 que la superficie 5 es una superficie de discontinuidad res- 

 pecto á las velocidades. 



Dentro de S, en el espacio E, el fluido se mueve, conoz- 

 camos ó no conozcamos á priori este movimiento. 



En el espacio exterior E' el fluido está inmóvil: las velo- 

 cidades son nulas. 



De suerte que en dos puntos infinitamente próximos m, 

 m á un lado y otro de la superficis S, las velocidades son 

 tales que su diferencia es finita. 



En efecto: en m es finita porque pertenece este punto á 

 la masa E. En m' es nula porque pertenece al fluido exte- 

 rior E'. 



Luego claro es que hasta aquí no podemos aplicar las 

 fórmulas obtenidas para el primer caso. 



Pero continuemos con el artificio é imaginemos una zona 

 ó capa de paso A' A D' D... entre la región £" y la región E'. 



Esta zona sumamente estrecha estará limitada de este 

 modo: 



Interiormente, por la superficie dada 5. Exteriormente, 

 por una superficie S' paralela á la primera y muy próxima 

 á ella, que podemos obtener de esta manera: 



Trazando normales d e á S y tomando sobre todas ellas 

 una longitud muy pequeña e. 



Dicha capa ó zona intermedia consideraremos, que es una 

 zona de transición entre el espacio interior £" y el exte- 

 rior E', zona que restablece, ó mejor dicho, que establece la 

 continuidad en las velocidades. 



