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deducidos de los valores generales de u, v, w el siguiente 

 valor: 



3 Z 3 X £ 



y, por consiguiente, 



2 r. = {W^a — «1 y). 



Y, por último, siguiendo el mismo método, hallaremos: 



El movimiento, por lo tanto, en la zona comprendida en- 

 tre Sy S' es un movimiento rotacional en que las compo- 

 nentes del eje de rotación se obtienen por los valores ante- 

 riores. 



Salgamos, sin embargo, al encuentro de una idea que 

 al pronto ocurre y que, sin embargo, no sería exacta sino 

 para casos muy particulares. 



Pudiera decirse: hemos restablecido todas las condiciones 

 del primer problema. 



Es decir, el fluido es indefinido, puesto que la masa E' se 

 extiende hasta el infinito. 



Las velocidades varían de una manera continua: en forma 

 continua para todo el espacio E, para toda la zona de tran- 

 sición y para todo el espacio E', puesto que en todo él la 

 velocidad es nula. 



Y al pasar por los planos 5 y 5' la continuidad de las ve- 

 locidades subsiste. 



Luego el problema queda resuelto para este caso, en ra- 

 zón á que no hay mas que aplicar las fórmulas generales, 

 aplicando las integrales triples á todas las regiones de mo- 

 vimiento rotacional establecidas en £ y que constituyen los 



