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datos, y además á la región de movimiento rotacional cons- 

 tituida por la zona de transición. 



Pero esto no sería legítimo, porque en general en la pa- 

 red de S, y paralelamente á ella, no puede suponerse que la 

 velocidad V es constante en dirección y en magnitud. 



Esto se comprende que sólo podrá suceder para casos 

 muy particulares. Es decir, para distribuciones especialísi- 

 mas de la región E ocupada por el fluido respecto á las re- 

 giones de movimiento rotacional. 



El caso que hemos estudiado tiene otro objeto. 



Nos servirá tan sólo para generalizar la solución en la for- 

 ma que lo hace Mr. Poincaré. 



Pasemos, pues, dentro de este tercer caso particular á la 

 hipótesis de una pared fija y cerrada, según hemos repre- 

 sentado en la figura 27. 



Consideremos la superficie S, y nos referimos siempre á 

 'dicha figura, dividida en elementos superficiales, infinita- 

 mente pequeños, AB, BC, CD. 



Estos pequeños elementos superficiales, sea por ejem- 

 plo AB, pueden considerarse como planos. Las velocidades 

 de las moléculas en el espacio interior E inmediatas á la pa- 

 red AB, por la pequeña extensión de ésta, puede suponerse 

 que son constantes en magnitud y paralelas todas ellas, de 

 suerte que la superficie AB puede asemejarse á la superficie 

 plana de las figuras 28, 28 bis y 29; y á la pequeña región 

 AB B' A', podemos aplicar, desde luego, todo lo dicho y 

 todas las fórmulas obtenidas para el caso de un plano in- 

 definido. 



Podemos, pues, suponer que un movimiento rotacional 

 llena dicho espacio A.B B'A'. 



Y como lo mismo podemos decir respecto á BC C'B y á 

 CD D'C, y así sucesivamente para toda la zona de transi- 

 ción, resulta que por este procedimiento ingenioso substi- 

 tuímos á la superficie S, que encerraba á la masa fluida del 

 problema, la zona de transición comprendida entre 5 y S', 



