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que podremos suponer tan estrecha como se quiera, y po- 

 demos, en último análisis, reducir la solución de este pro- 

 blema á la solución del fluido indefinido, que fué el primer 

 caso particular que consideramos. 



Lo que hay es que la velocidad V y sus tres componentes 

 «1, Vi, iVi, que suponemos para el área infinitamente pequeña 

 AB, serán distintas de las de otra área cualquiera BC, CD. 



Así, «p Vi, Wp no son cantidades constantes, sino funcio- 

 nes del punto que se considere ó del elemento superficial 

 que consideremos en la superficie S. 



Tampoco serán ni iguales ni paralelas las velocidades V 

 en los diferentes elementos de la superficie límite S. 



Y ya la solución se aplica, al parecer, sin dificultad á este 

 caso. 



Porque, como antes decíamos, no hay más que conside- 

 rar: un fluido indefinido formado por E, E' y la zona infini- 

 tamente estrecha de transición. Una serie de regiones de 

 movimiento rotacional, que son los datos, por ejemplo, en la 

 figura 27 a, b, c, y además la zona ficticia que hemos intro- 

 ducido comprendida entre 5 y S\ zona de movimiento rota- 

 cional y que nos ha servido de pared, pantalla y transición 

 respecto al fluido de E. 



Creemos inútil repetir los cálculos. Tendríamos una inte- 

 gral triple para a, otra para b, otra para c y otra para la 

 capa ficticia. 



Las expresiones |', -/i', C que aparecen bajo las integrales 

 triples para la zona ficticia de movimiento rotacional serían 

 las que ya hemos obtenido: 



r = ---(rvi — pwi) 



2 e 

 r/= — -(iVia-ü^y) (7) 



^' = —-(uJi — V-^a) 



