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pondiente de la curva. Esto explica el corrimiento del má- 

 ximo ya mencionado, corrimiento no observado en nuestro 

 trabajo, así como la asimetría de las gráficas respecto del 



máximo. 



4 _W. E. Williams (*) se limitó al estudio del níquel en 

 campos longitudinales. El campo le obtuvo con una bobina 

 de un metro de longitud, y aunque la intensidad de corrien- 

 te de excitación llegó hasta 23 amperes, el campo máximo 

 fué de 900 gauss. 



El hilo en estudio se colocó junto con otro de platino que 

 empleó como termómetro en un tubo de vidrio duro sobre 

 el cual arrolló el circuito de calefacción cubierto con amian- 

 to. El conjunto lo introdujo en la bobina antedicha. 



La uniformidad de la temperatura con esta disposición, 

 aunque el autor nada dice sobre ella, se comprende que no 

 puede ser muy grande, debido, entre otras causas, á las co- 

 rrientes de convección que se producirán en el interior del 

 tubo. Esta falta de uniformidad queda en parte comprobada 

 por la imposibilidad de mantener la temperatura constante 

 de que habla el autor. 



La medida de la resistencia la realizó Williams por el mé- 

 todo del puente de Wheaststone, modificado por Callendar, 

 empleando un hilo grueso de cobre y utilizando dos contac- 

 tos distintos, uno para cada equilibrio, con lo cual disminuía 

 el tiempo empleado para cada determinación, y por tanto, 

 la variación de temperatura era menor. 



Las isopedas de —— , deducidas de las gráficas que ob- 

 R 

 tuvo el autor, empiezan siendo positivas; descienden hasta 

 cortar al eje de las abscisas á temperatura inferior á 300°, 

 tanto más baja cuanto más intenso es el campo; siguen des- 

 cendiendo hasta alcanzar un mínimo cuyo valor cambia en- 

 tre — 0,4x10-^ para 150 gauss y —9,0x10-4 para 



(*) Pil. Mag , s. 6.'\ 9, 77, 1903. 



