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ésta, previa la interposición de otra lámina, se colocó la otra 

 mitad del platino, de tal manera que el área encerrada por 

 este circuito fuera nula y cubriéndola con una .quinta hoja 

 de mica. Sobre el conjunto así formado se colocó la segun- 

 da lámina de cobre, uniéndola á la primera mediante torni- 

 llos situados en-sus,esquinas. 



Sobre dichas láminas de cobre se arrolló el circuito de 

 calefacción, formado por un hilo doble recubierto con cor- 

 dón de amianto. 



El hilo así montado se introdujo en una caja de latón 

 de 9 X 9 X 4,5 cm., rellenando con magnesia calcinada los 

 espacios que quedaron. 



Con esta disposición se consiguió: 1.°, que la temperatu- 

 ra del níquel y del platino fuera la misma, y 2.°, que el área 

 envuelta por ambos circuitos fuera nula. 



Como, según veremos más adelante, la uniformidad de la 

 temperatura es de gran importancia, sobre todo en las pro- 

 ximidades del punto crítico, se hizo un estudio de la distri- 

 bución de temperatura á 380°, para lo cual se colocaron 

 nueve pares termoeléctricos de cobre constatan, según las 

 diagonales y el centro de las láminas de cobre. 



Los resultados obtenidos demostraron que la máxima di - 

 ferencia de temperatura de un punto á otro fué 3°. 



El electroimán empleado fué del tipo Weiss, con núcleos 

 de 92 mm. de diámetro, excitado por una corriente proce- 

 dente de una batería de acumuladores. 



La intensidad del campo en la primera serie se determinó 

 con una balanza de Cotton construida por Weber de Zu- 

 rich, oscilando el campo entre 351 gauss para 0,5 amperes 

 y 6.062 gauss para 9 amperes; y en la segunda, con piezas 

 polares de 4 cm., se determinó con una bobina plana, cuya 

 constante se dedujo comparándola con la balanza antedicha. 

 Aquí el campo máximo fué de 14.505 gauss, correspondien- 

 te á 14 amperes. 



Las medidas de la resistencia eléctrica se hicieron me- 



