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Según la teoría de Weiss (*), un cuerpo ferromagnético es 

 un conglomerado de pequeños cristales, cada uno de los cua- 

 les se comporta como un cristal de Pirrotina, es decir, que 

 posee una dirección de fácil imantación, y otras dos según 

 las cuales obran campos desmagnetizantes intensos. Estos 

 cristales, que se encuentran orientados según las leyes del 

 azar, presentan una imantación espontánea por la acción 

 del campo molecular, imantación que no se presenta al ex- 

 terior por la destrucción mutua de dichos campos. La acción 

 del campo según éstos se reducirá, pues, á variar la dirección 

 de los ejes magnéticos de dichtos cristales, haciendo que la 

 resultante sea distinta de cero y produciendo, por tanto, la 

 imantación aparente. Cuando el valor de la componente del 

 campo en la dirección del eje de fácil imantación excede 

 del campo coercitivo, se produce una inversión de la imanta- 

 ción espontánea. Esto, unido á un giro del vector / aproxi- 

 mándole al campo, es la causa del cambio de dirección de 

 los ejes magnéticos de que hablábamos antes. 



Si á todo esto añadimos la ley descubierta por Weiss que 

 rige el cambio de la imantación espontánea de los metales 

 ferromagnéticos y su desaparición brusca á la temperatura 

 llamada de Curie, tendremos la explicación del punto an- 

 guloso de la curva que expresa la variación de R con la 

 temperatura. 



Admitiendo que la fracción de resistencia determinada 

 por la imantación espontánea es proporcional á su cuadra- 

 do, podremos obtener la variación de R con t, si no existiese 

 dicha imantación, por la ecuación 



'-^-AÜ), [1] 



en la cual ^l es la resistencia que buscamos, R la observa- 



(*) Journ. de Phys. IV, 6, 665. 



