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da, A la constante de proporcionalidad y /(, é /, las intensi- 

 dades de imantación espontánea á la temperatura del cero 

 absoluto y una cualquiera respectivamente. 



La constante A se puede determinar fundándose en que 

 la curva "^l debe ser la prolongación de la R para tempera- 

 turas superiores á la crítica. 



Teniendo en cuenta cuanto acabamos de ver, la acción 

 del campo magnético sobre la resistencia podríamos expre- 



sarla como variación de la ecuación 111, ó sea tomar — ^ en 



\ p 



lu2:ar de 



^^ • 



R 



La constante /I hemos dicho que es función de la imanta- 

 ción aparente; por tanto, su forma debe ser parecida á las 

 curvas isopedas de imantación que, como sabemos, presen- 

 tan un máximo á temperatura tanto más elevada cuanto me- 

 nor es la intensidad del campo. De donde resulta que la cur- 

 va de variación de R con el campo debe presentar el máxi- 

 mo de que hablamos antes. 



Con objeto de exponer la teoría que para explicar la por- 

 ción de la curva correspondiente al punto de Curie ha idea- 

 do el señor Cabrera, creemos lo más conveniente copiar á 

 continuación los párrafos que en la nota ya citada se re- 

 fieren á este asunto: 



«Aplicando las teorías de la Mecánica estadística al con- 

 glomerado de cristales elementales que constituyen el metal 

 ferromagnético, cada uno de dichos cristales podemos con- 

 siderarle como un sistema independiente. Ahora bien; en 

 este conjunto es sabido que los fenómenos medios observa- 

 bles corresponden al estado que posee mayor probabilidad, 

 en las condiciones definidas por las variables anteriores, de 

 cuantos puede adoptar cada uno de aquellos sistemas inde- 

 pendientes; pero realmente se encuentran representados en 



