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peratura se aproxima al punto de Curie 6°, tanto por bajo 

 como por encima del mismo, la expresada probabilidad 

 crecerá en las proximidades de dicha región. De otra ma- 

 nera, la proporción de elementos cristalinos, cuyo estado 

 difiere en una cantidad fija del estado aparente, es tanto 

 más grande cuanto más próximos nos encontramos de di- 

 cho punto. 



Supongamos ahora que la acción del campo magnético 

 sobre un cristal elemental provoque una ruptura de su equi- 

 librio cuando su estado esté comprendido en un cierto inter- 

 valo alrededor del más probable á la temperatura 6^, inter- 

 valo tanto mayor cuanto más grande sea el campo, y admi-^ 

 tamos además que dicha ruptura de equilibrio viene acom- 

 pañada por la emisión de un cierto número de electrones. 

 Esta acción determinará, evidentemente, un aumento de 

 conductividad tanto mayor cuanto más grande sea el núme- 

 ro de cristales elementales que se encuentren en las condi- 

 ciones preinsertas. 



Este número está determinado por la función P (/); de 

 suerte que, para hallar la ley de variación de la conductivi- 

 dad con la temperatura determinada por este fenómeno, nos 

 bastará estudiar el cambio de dicha función, en la cual han 

 de considerarse como variables T, /oy x^,. Limitándonos al 

 primer término del exponente, podremos escribirle en la 

 forma 



De la forma de las curvas isopedas de imantación y de 

 las correspondientes al cambio de y. con T se deduce que el 

 numerador tiende hacia cero y el denominador á oo , tanto 

 por debajo como por encima de d, siendo, además, el valor 

 absoluto de ambas magnitudes mucho mayor para el primer 

 caso que para el segundo. Resulta de aquí que la fun- 



