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un plano, la presión del fluido sobre este plano, por unidad 

 de superficie, era: 



Primero. Normal á dicho plano. 



Segundo. Constante para cada punto, fuera la que qui- 

 siera la dirección del plano que se considerara. Esto simpli- 

 ficaba extraordinariamente los cálculos. 



Pero de esta hipótesis vamos á prescindir ahora. 



Vamos á suponer, por el contrario, que la acción del flui- 

 do sobre el plano, que hemos supuesto, no es normal al 

 mismo, sino que tiene una dirección oblicua, y, por consi- 

 guiente, una componente paralela á dicho plano; compo- 

 nente debida á la viscosidad del fluido. 



Así, cuando, por virtud del movimiento, una parte del flui- 

 do tiende á resbalar sobre otra, nace cierta resistencia, á que 

 se da el nombre de viscosidad ó rozamiento interno del flui- 

 do consigo mismo. 



¿A qué leyes obedece esta viscosidad? 



Nosotros no vamos á tratar el problema en general, por- 

 que nos ocupamos en él incidentalmente, y tan sólo en los 

 límites aproximados de las aplicaciones prácticas; así es que 

 seguiremos, sin discutirlas, las hipótesis de Stokes. 



Establezcamos las ecuaciones del equilibrio del fluido vis- 

 coso, ó mejor dicho, del movimiento, aunque ya sabemos 

 que, por el teorema de d'Alembert, el problema del movi- 

 miento se reduce al del equilibrio. 



Si se tratara especialmente del equilibrio, algo tendríamos 

 que observar; pero ya hemos indicado que sólo por inci- 

 dencia nos ocupamos en el problema de los fluidos visco- 

 sos, y no hemos de separarnos de nuestra principal orien- 

 tación. 



