- 460 — 



Imaginemos, como hemos hecho siempre en estos casos, 

 en el interior del fluido un paralelepípedo infinitamente pe- 

 queño y estudiemos su movimiento. 



El método que vamos á seguir, y aun las fórmulas que 

 vamos á usar, tienen, más que semejanza, identidad con las 

 fórmulas y con el método empleados en el curso de 1907 

 á 1908, al estudiar el problema de los cuerpos elásticos por 

 el método de Lame y otros autores; pueden consultarse en 

 dicho curso, principalmente, las páginas 180 y siguientes. 

 Mas ya que no podamos reproducirlas aquí, porque sería 

 reproducir todas las conferencias del curso expresado, per- 

 mítasenos hacer un ligero resumen. 



Consideremos, según acaba de decirse, en el interior del 

 cuerpo elástico un paralelepípedo infinitamente pequeño, y 

 para estudiar su equilibrio ó su movimiento, consideremos 

 todas las fuerzas que sobre él actúan, y éstas serán: 



\° Las acciones ejercidas sobre las seis caras del para- 

 lelepípedo por toda la parte de materia perteneciente al 

 cuerpo en cuestión y que rodea á este paralelepípedo ele- 

 mental. 



Sobre cada cara, la acción del cuerpo será, en general, 

 oblicua y podrá descomponerse en una fuerza normal y una 

 fuerza paralela á la cara de que se trata. 



Y ésta última podrá descomponerse, á su vez, paralela- 

 mente á los dos ejes coordenados, que determinan el plano 

 paralelo á la cara del paralelepípedo que venimos consi- 

 derando. 



Tendremos, pues, acciones elásticas normales á las caras 

 y paralelas á las mismas. 



En las conferencias á que me refiero designábamos las 

 fuerzas normales por N y las fuerzas paralelas, ó sean las 

 fuerzas tangenciales, que así pueden llamarse también, por 

 la letra T. 



De suerte que lo que podemos llamar el medio ambiente, 

 en el seno del cuerpo elástico, que rodea al paralelepípedo 



