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elemental, ejercerá sobre éste un sistema de fuerzas N, T. 

 2° Sobre la masa de este paralelepípedo y proporcio- 

 nalmente á ella actuarán las fuerzas exteriores, por ejemplo: 

 el peso del paralelepípedo. Supongamos aplicada á su cen- 

 tro ce gravedad la resultante de todas estas fuerzas, que de- 

 signaremos por R. 



Y resultará que para el problema del equilibrio habrá que 

 escribir seis ecuaciones, á saber: las que expresan: 



Que las componentes de todas las fuerzas N, T, R, para- 

 lelas á los tres ejes, han de ser separadamente iguales 

 á cero. 



Y que los momentos ó los pares de dichas fuerzas, con 

 relación al centro del paralelepípedo elemental, han de ser, 

 también cantidades nulas, tomadas con relación á los tres 

 ejes coordenados. 



Estas últimas condiciones reducían el número de las fuer- 

 zas T á tres. 



De suerte que se podría prescindir de estas tres últimas 

 ecuaciones de equilibrio, reduciendo á tres dichas fuerzas T. 



Las fuerzas elásticas quedaban, pues, reducidas á 



N„N,,N,,T,,T,,T,, 

 enlazadas por tres ecuaciones 



dx dy dz 



dx dy dz 



dT, , í/r, , dN^ 



dx dy dz 



+ pZ = 0. 



(Curso de 1907 á 1908, pág. 216.) 



N^, N^_, No son, prescindiendo del signo, las fuerzas ñor- 



