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decir^ las componentes de los desplazamientos en función 

 de x,y,z y del tiempo t, 



Y particularizando las integrales, según sean las condi- 

 ciones de los límites^ habremos resuelto el problema gene- 

 ral, ó sea el movimiento del sólido elástico, que tendrá ca- 

 rácter vibratorio para la mayor parte de los problemas que 

 se presentan en la práctica. 



* * 



Hemos recordado, sumariamente, el método del problema 

 de la elasticidad; pero el problema que nos interesa no es 

 éste, sino el movimiento de un fluido viscoso. 



Lo que hay es que, desde el instante en que el fluido ideal 

 de la hidrodinámica adquiere viscosidad, se convierte en 

 algo, no diremos análogo á los cuerpos elásticos, pero sí en 

 un sistema al cual puede aplicarse paso á paso, y con una 

 modificación de forma tan sólo, el procedimiento que acaba- 

 mos de recordar. 



Porque si consideramos un paralelepípedo elemental en 

 el fluido viscoso, el problema del equilibrio y el del movi- 

 miento se plantearán de la misma manera, que se plantea- 

 ban para los cuerpos elásticos. 



Sobre cada cara del paralelepípedo actuará una fuerza 

 oblicua á dicha cara. 



Cuando el fluido no era viscoso, la fuerza era normal. 

 Una parte del fluido podía resbalar sobre otra sin que re- 

 sultara ninguna componente tangencial; pero la viscosidad 

 crea estas fuerzas tangenciales, y entonces actúan sobre el 

 paralelepípedo seis fuerzas análogas á las A^ y T. 



De primera intención son nueve fuerzas, que se reducen 

 á seis por las mismas razones, que en el problema de la 

 elasticidad, como puede verse en la figura 43, página 212. 

 Sólo que en dicha figura las fuerzas Ty N son fuerzas elás- 



