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ticas, y en el caso presente son, si se nos permite este modo 

 de expresarnos, fueizas de tensión y viscosidad. 



De aquí resulta que el problema de la hidrodinámica, para 

 el caso de la viscosidad, se plantea del mismo modo que el 

 problema de los cuerpos elásticos. 



Primero. Estableciendo las ecuaciones del equilibrio del 

 paralelepípedo elemental, que también en este caso son seis 

 y no nueve, porque las tres de los pares se tienen en cuenta 

 reduciendo á seis las nueve fuerzas N, T. 



Segundo. Expresando A/' y 7 no ya en función de los 

 desplazamientos, ó si se quiere de las deformaciones, sino 

 en función de las velocidades. Y ésta es una diferencia fun- 

 damental entre el problema de los cuerpos elásticos y este 

 problema de hidrodinámica. 



En el problema de la viscosidad se supone que las fuer- 

 zas que entre dos elementos de fluido se desarrollan depen- 

 den d2 las velocidades relativas, y esta idea la precisaremos 

 dentro de un momento. 



Por fin, eliminando de la ecuación de equilibrio estático ó 

 dinámico (1) las fuerzas N y T en función de las velocida- 

 des tendremos las ecuaciones generales del movimiento de 

 los fluidos viscosos. 



Vamos ahora á desarrollar y á concretar estas ideas. 



Pero, ante todo, vamos á cambiar notaciones, para acomo- 

 darnos á las que emplea míster Horace Lamb al exponer 

 el problema de Stokes. 



Las notaciones empleadas por nosotros en el curso de 

 1907 á 1908 y las que emplea míster Lamb son usadas fre- 

 cuentemente en problemas de esta clase, y conviene que 

 con unas y otras se familiaricen mis alumnos. 



El cambio de notaciones es el sisfuiente: 



