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Ó, abreviadamente, de 



a,, «2, flg, 



bi, b.¿, b^, 



con esta diferencia esencial: que en la teoría de la elastici- 

 dad, como decíamos antes, ü, v, w eran las componentes de 

 los desplazamientos, y en las fórmulas que acabamos de es- 

 cribir, las fuerzas p son funciones de las componentes de la 

 velocidad, ó mejor dicho, de las derivadas prímeras de es- 

 tas componentes con relación diX,y, z; porque hemos dicho 

 que dependen las p de las velocidades relativas. 



Y aquí vamos á abreviar el método que sigue Mr. Lamb. 



El autor inglés escribe la ecuación de la cuadrática que re- 

 presenta el elipsoide de elasticidades y considera los ejes 

 de este elipsoide ó, en general, los ejes de la superficie de se- 

 gundo grado correspondientes. 



Suprimimos, para abreviar, todos estos cálculos, que son 

 completamente elementales, y establecemos tan sólo los úl- 

 timos resultados. 



Tomemos el valor medio de las tres componentes 



Pxxí Pyy Pzz) 



normales á las tres caras fundamentales del paralelepípedo 

 elemental y representemos este término medio por p, ó me- 

 jor dicho, por — p. 



Resultará, como definición de esta cantidad p, que intro- 

 ducimos, la ecuación 



Pxx i" Pyy 4" Pzz „ 



3 " '^' 



ó bien, 



Pxx + Pyy -\-pzz = — "^P- 



