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Resulta de lo dicho que estas diferencias serán funciones 

 lineales de a^, a^, a^, b^, b^, b^, toda vez que lo eran p^x, 

 Pyy, Pzz, y no hemos hecho mas que agregar una cantidad 

 constante p. Además, las diferencias se anulan con las a, b. 



Por consiguiente, podremos escribir: 



Pxx — {—p) = A «i + ^2 ^2 + ^3 «3 + ^1 b, + Bo bo + B. b., 

 Pyy -{—P) = A\ a^ -f A\^ a., + A\ a. + B\ b^ + B', b, + B'^ b.„ 

 Pzz — (— P) = ^"i «1 + ^"2 «2 + ^"3 «3 + B'\ b^ + B", b, + B"^ bs, 



en que las A y hs B son coeficientes constantes para todos 

 los puntos del cuerpo, si suponemos, y ésta será la hipótesis 

 que admitamos, que es homogéneo. 



Si escribiésemos las otras tres componentes pxy ten- 

 dríamos, como en el problema de la elasticidad, seis ecuacio- 

 nes y treinte y seis coeficientes. 



Pero si suponemos alrededor de cada punto la misma es- 

 tructura para el fluido, es decir, que girando alrededor de 

 dicho punto, en la parte inmediata á él, siempre coincide 

 consigo mismo, como decíamos respecto á los cuerpos isó- 

 tropos en el problema de la elasticidad, es claro que los se- 

 gundos miembros podrán simplificarse por razones de sime- 

 tría y por un razonamiento análogo al que empleamos en el 

 problema de la elasticidad. 



De suerte que los segundos miembros podrán escribirse, 

 como en las ecuaciones (2), de esta manera: 



, . du . dv dw\ du 



'yy 



dx dy dz J dx 



. / du 

 V dx 



dv dw\ dv 



dy dz ) dy 



. , du , dv , dw \ , ^ dw 

 Vzz+P^ ^[— h-^ \-——]i'^\^ 



dx dy dz J dz 



