— 479 — 



Establecimos esto en un principio, partiendo del equilibrio 

 de los pares en el movimiento de rotación, y en estas últi- 

 mas ecuaciones lo vemos comprobado. 



* 

 * * 



Tenemos, pues, resueltos los dos problemas elementales 

 que han de conducirnos á las ecuaciones del movimiento en 

 el caso en que el fluido es viscoso. 



Copiemos, para más claridad, ambos grupos de ecua- 

 ciones. 



El grupo (1') que expresa el movimiento, ó si se quiere, 

 el equilibrio dinámico, y el grupo anterior, sustituyendo en 

 vez de la a, b las derivadas que representan: 



du V , dpxx I dpy^ dpzx 



^-JT = ' ^''^'^ dy dz ' 



dv V . dpxy I dpyy , d^p^y__ 



^ dt dx dy dz 



dw 7 , dpxz , dpyz , dpzz 



^ dt ' dx dy dz 



2 / du dv dw \ I 2u^^ 



2 / 3W , dv , dw \^^ ^^ dv 



dy 



2 I du . dv dw \ dw_^ 



í dw dv 



pyz = Pzy^V-X 'ir- -r 



Pyy~ P 2 ' \dx dy dz I 



/ du dw ^ 



'xy — Pyx 



du dv 



dy dx 



