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y simplificando 



— p{a^-}- a., -^ as)dxdydz 



+ 2 jx (o2^ + a\ + aK^ -\-2b\ + 2bK-{-2 b'A dx dydz. 



Tal es la expresión del trabajo que ejercen las fuerzas 

 exteriores sobre el paralelepípedo elemental, produciendo 

 en él determinada deformación. 



Pero en este trabajo hay que distinguir dos partes. 



La primera está representada por 



~p(a^ 4-í?2 + a^)dxdydz. 



Y esta parte cambia de signo cuando cambian de signo 

 ai,a2,a^, ó bien las derivadas que representan, 



d U 2 y 9 IV 



dx dy dz 



que en el fondo son las contracciones ó las dilataciones pa- 

 ralelas á los ejes de dicho paralelepípedo. 



De aquí resulta que la expresión total cambia de signo 

 según el paralelepípedo se comprima ó se dilate, luego el 

 trabajo que este primer grupo representa no es un trabajo 

 perdido para el sistema en movimiento. Si la expresión que 

 consideramos es positiva en un caso, será negativa en el 

 caso contrario, luego por este concepto el sistema devolve- 

 rá el trabajo que en él se había consumido, y en definitiva, 

 no hay trabajo perdido del que desarrollan las fuerzas exte- 

 riores. Y si lo que nos proponemos calcular es el trabajo 

 que se consume por la viscosidad, no hay que contar con 



