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producirá un movimiento en el fluido; pero en razón de la 

 simetría es evidente, que dicho movimiento será el mismo 

 todo alrededor del sólido de revolución. 



Es decir, que si por el eje hacemos pasar un plano meri- 

 diano cualquiera, lo que suceda en este plano meridiano, el 

 movimiento que en él se efectúe, eso mismo sucederá y el 

 mismo movimiento tendremos en otro meridiano cualquiera. 



Y esto simplifica mucho el problema, porque para cono- 

 cer el movimiento general del fluido, basta conocer el movi- 

 miento en cualquier plano meridiano. 



El movimiento es, por decirlo así, de revolución alrede- 

 dor del eje: no queremos decir de rotación, sino que tiene 

 forma de revolución. 



Si en un plano meridiano imaginásemos trazadas las tra- 

 yectorias de las diferentes moléculas, haciendo girar dicho 

 plano meridiano alrededor del eje obtendríamos las diferen- 

 tes hojas ó superflcies de movimiento del fluido. 



Más aún: si á todo el sistema, al fluido y al cuerpo le co- 

 municamos un movimiento uniforme de traslación de abajo 

 á arriba con una velocidad V, el cuerpo en cuestión queda- 

 rá inmóvil, y alrededor de él, como alrededor de la pila de 

 un puente, se moverá el fluido con la misma simetría á que 

 antes nos referíamos. 



Tendrá un movimiento igual en todos los meridianos. 



A este movimiento vamos á aplicar las fórmulas anterio- 

 res; pero advirtiendo que sólo nos interesa lo que sucede en 

 un plano meridiano cualquiera. 



La flgura 30 representa geométricamente todo lo que aca- 

 bamos de explicar. 



Ox, Oy, Oz, son los tres ejes trirrectangulares coorde- 

 nados. 



Y seguimos el mismo orden y las mismas notaciones que 

 el matemático inglés ya citado. 



Ox es el eje de revolución. 



ON uno de los planos meridianos. 



