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Única (]> {x, q), que viene á ser la única incógnita del pro- 

 blema, de este modo 



^ ^q q dx 



Y en rigor, el problema está ya resuelto, porque las tres 

 componentes de la velocidad de cualquier punto del fluido 

 se pueden expresar en función de u y Vg y como estas las 

 hemos expresado en función de ']> podemos hacer que en 

 cualquiera, y en todas las ecuaciones generales del movi- 

 miento, no entre mas que dicha función desconocida (j^ y el 

 problema quedará reducido á integrar esta ecuación. 



Este método que indicamos en general es el que vamos á 

 seguir en rigor, pero como daría lugar á cálculos enojosos 

 procuraremos simplificarlo siguiendo el método del autor 

 inglés. 



Para ello descompondremos lo que nos queda por expli- 

 oar en dos partes, advirtiendo que en rigor vamos á susti- 

 tuir á las funciones desconocidas «, v, w, las componentes 

 de la rotación ó del torbellino I, ri, ^, pues, ya sabemos que 

 estas últimas determinan siempre las primeras. 



1.° Hemos visto que las ecuaciones generales en el caso 

 de un fluido viscoso eran las siguientes, que reproducimos, 

 para más claridad: 



du dp 



P— — = p X — - — [- iK ^ u. 



dt dx 



= P y — [- u A V. 



dt ' dy 



dw „ dp . . 



~ p Z — |- jjL A iv. 



dt dz 



