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Y como V^ hemos supuesto que es de segundo orden, la 

 fuerza aceleratriz a b también lo será. Luego sus proyeccio- 

 nes sobre los ejes coordenados x, y, z, de segundo orden 

 serán á su vez. Mas estas proyecciones, por ejemplo a' b\ 

 y lo mismo las otras dos sobre los otros dos ejes son pre- 

 cisamente: 



d ü 3 V 3 w 



dt ' df ' dt ' 



En resumen: 



d^u a-w 



dzdt dx3t dZ dX ' 



se compone de derivadas con relación á z y á x de can- 

 tidades 



d u dw 



dt '' dt 



de segundo orden, es decir, de V'. Y en el segundo 

 miembro 



, , el U dw 



A 



d Z dx 



entran derivadas de « y w, que son de primer orden ó del 

 orden V, y no entran derivadas con relación á /. 



Además, n no es nula porque la viscosidad es natural que 

 produzca movimiento rotacional. 



Todo esto pudiéramos desarrollarlo con más precisión, 

 pero nos contentaremos con las observaciones que preceden* 



Así, pues, podemos despreciar, como hemos indicado, los 

 primeros miembros de las tres ecuaciones, en cuyo caso ten- 

 dríamos que en vez de 



d-fi 



o = ¡JL A Tj 



d Z 



