— 529 — 



cristal cuando dicha componente excede un cierto límite. 

 No es posible elegir entre ambas hipótesis sin un estudio 

 más completo de la curva que representa el máximo E en 

 función de //y una teoría concreta del mecanismo en cuya 

 virtud tiene lugar la ruptura del equilibrio de cristal; pero la 

 independencia del fenómeno respecto al sentido en que obra 

 el campo, que hemos ya señalado, parece incompatible con 

 la última interpretación, por lo cual preferimos la primera. 

 También hemos llamado la atención sobre el corrimiento 

 del máximo de las curvas D, E, F, hacia las temperatu- 

 ras inferiores al punto de Curie. Ello es un efecto aparen- 

 te de la superposición de los dos fenómenos que hemos 

 aquí separado, como se reconoce inmediatamente en la figu- 

 ra 11; pero, naturalmente, ello exige una ligera modifica- 

 ción en las curvas experimentales, puesto que, aproximán- 

 donos al punto Q^ del lado de las temperaturas superio- 

 res, , debe tender al máximo, por no existir en di- 



R 



cha región el primer fenómeno que hemos descrito. En di- 

 cho punto la curva experimental debe quebrarse, ascendien- 

 do rápidamente para formar el máximo aparente. En las 

 gráficas que traducen los resultados experimentales dicha 

 particularidad no figura; mas éstos últimos no son incompa- 

 tibles con ella, pues tanto por ¡a separación de los puntos 

 como por los errores, no existe discordancia sensible entre 

 esta curva teórica y las que hemos dibujado, sin ningún 

 prejuicio teórico, en las figuras 7 á 10. 



La destrucción de los cristales elementales por el cam- 

 po magnético explica de manera bien sencilla la forma 

 obtenida sucesivamente por Hopkinson (1), Morris (2) 

 y R. L. Wills (3) para las isópedas corrrespondientes á 



(1) Proc. R. Soc. 45, 3i8. 



(2) Phil Mag. 44, 213. 



(3) Phil. Mag. 50,1. 



