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esa teoría era la de este último punto, estudiando dicho 

 fenómeno en un mismo liilo, con campo longitudinal y 

 transversal; pues si bien la comparación de nuestras curvas 

 con las obtenidas por Williams, parece de acuerdo con tal 

 hipótesis, como se trata de hilos diferentes y en condiciones 

 también distintas, no era posible hacer una afirmación ro- 

 tunda. Esto ha constituido la primera parte del presente 

 trabajo. , 



La segunda parte del mismo ha tenido por objeto com- 

 probar la generalidad del fenómeno en los cuerpos ferro- 

 magnéticos, puesto que también es esto un corolario lógico 

 de la repetida teoría. 



Para ello sería necesario demostrar su existencia en todos 

 los cuerpos ferromagnéticos, comprendidos la magnetita y la 

 aleación de Hensler. Pero en estos dos casos la medida de 

 la resistencia ofrece dificultades grandes, ya por su valor 

 elevado (magnetita) ya por su escasa ductilidad (aleación de 

 Hensler). El mismo cobalto ofrece también este último in- 

 conveniente á más de su elevadísimo punto de Curie (1 100°) 

 por lo cual hemos tenido que concretarnos al hierro. Por 

 las dificultades con que hemos tenido que luchar en este 

 caso, el más sencillo, podrá apreciarse las que supondrá el 

 abordar el problema en los restantes cuerpos ferromagnéti- 

 cos. Sin embargo, no es problema irresoluble: un electro- 

 imán de dimensiones suficientemente grandes permitiría su 

 estudio. 



II 



10. Estudio del níquel (montaje).— 11. Medida de la resistencia.— 12. Método em- 

 pleado para hacer las determinaciones— 13. Determinación del campo.— 14. Dis- 

 posición empleada en el interruptor del electroimán para evitar la chispa de 

 ruptura.— 15. Resultados obtenidos. 



10. Con objeto de que la comprobación fuese más pal- 

 pable, en lugar de montar y estudiar primero el fenómeno 

 en campo transversal y luego en el longitudinal, comparan- 



